FHS(σ~) = 1/(πΔσD) Re[ (G(x,y + εzHS, (1 - ε) zHS)) / (1 - εzHSG(x,y+εzHS, (1-ε) zHS)],
G(x,y,z) = int∞0 exp[-(ix + y)t +1/(2z2) (1 - zt - exp(-zt)] dt;
x = (σ~- PδL) / ΔσD ,
y = PγL / ΔσD ,
σ~= σ -σfi
σ – текущее волновое число [см-1];
σfi – волновое число, соответствующее переходу [см-1];
P – давление газа в атмосферах;
ΔσD – постоянная доплеровской составляющей линии [см-1];
γL – коэффициент уширения лоренцевской составляющей линии [см-1/атм];
δL – коэффициент сдвига линии [см-1/атм].
nγ – параметр температурной зависимости коэффициента уширения;
nδ – параметр температурной зависимости коэффициента сдвига;
zHS = PγHS/ ΔσD ;
γHS – новый параметр, характеризует полную частоту столкновений (сильных и слабых) [см-1/атм];
ε– доля сильных столкновений (0≤ε≤1)
nHS – параметр температурной зависимости частоты столкновений:
γHS (T1) = γL (T1) (T2/T1)nS
Источники:
1. С.Г. Раутиан, И.И. Собельман «Успехи физических наук», том.90 вып.2, с.209-236, 1966.
2. Ciurylo R. Shapes of pressure- and Doppler-broadened spectral lines in the core and near
wings. Phys RevA58, 1029 (1998). |
